valsts kalendārs

Mehāniskās sistēmas kustības daudzuma saglabāšanas likums. Lielas naudas un vienādas naudas taupīšanas likums. Rivnyannya for swidkost (ietaupot daudz naudas) tiek parādīta uz vālītes ideālai dzimtenei (bez viskozitātes). Naudas taupīšanas likums

Impulsa saglabāšanas likums mazam tilpumam W, kas sabrūk, retām daļiņām (ar necaurlaidīgām sienām)

kur labā daļa ir visu spēku summa, kas pūš uz vīzijām, un vienkāršības labad ņemsim pakausī, ka masu iekšējais paisums ir katru dienu (M "=0). vienības svars, [n / kg]) un spēka spiedienu P (dіyut uz laukuma vienību, [n / m 2]), mēs rakstām

Vrakhovuyuchi sho (integrāli aizņem retas daļiņas, tas ir, noteiktam cietvielu skaitam), un, pārveidojot virsmas integrāli tilpumā, jūs varat pārrakstīt vizuālā vienādību

. (1.15)

Šis ir likums par daudz naudas ietaupīšanu integrālajā formā.

Vykhodyachi no pietiekamas retas daļas tilpuma izvēles varat doties uz diferenciālo formu:

. (1.16)

Šis ir likums, kas ļauj ietaupīt daudz trafika, skatoties Lagrange.

Pokhіdna dV/dt, scho, lai ieietu līdz upei, - tse substantive pokhіdna, jo tas nozīmē retas daļas stingrības izmaiņas.

Vikoristovuyuchi zv'azok materiālās (pilnas) izmaksas stundā ar privātajām izmaksām stundā (ātruma maiņa noteiktā punktā), atņemot agrāk, mēs nonākam pie cita vienāda naudas ietaupījuma diferenciālas formas (Eulera forma):

. (1.17)

Eilera kronis, to viņš atņēma jau 1755. gadā. Tse ir vienāds ar likumu par lielas satiksmes (impulsa) ietaupīšanu.

Projekcijās uz Dekarta sistēmas ass izlīdzinājums var izskatīties

Uzrakstīsim steigas noņemšanu uz otras formas - impulsa pārnešanas redzeslokā. Kam ir nepieciešams pārveidot, aizstājējs nekonsekvences izlīdzināšana:

, aliņš ,

arī es, otzhe,

. (1.18)

Dekarta koordinātu sistēmā qi var redzēt

Cі іvnyannya, іkі і у аrіѕ ііn аrіѕі івnіannі nezryvnіnі, var būt trіmanіѕ јuѕ vienā veidā. Var redzēt masas plūsmā, kas sabrūk, fiksē elementāro paralēlskaldni ar malām dx, dy, dz un balsta mātes masu, kas stundā dt izplūst cauri jaunajai.

Gāzes plūsmā var redzēt vai nu elementāru paralēlskaldni ar ribām dx, dy, dz. Skatoties uz obsyag, ir masas spēki (piemēram, inerciālie, gravitācijas), virspusējie spēki - skrūve un berze. Mēs zinām šo spēku projekcijas uz visiem x (1.5. att.):

a) masas spēki tiek pielikti elementa centrā ar kopējo dw.

Її projekcija uz visiem ceļiem:

līdzīgi kā citā asī;

b) netikuma stiprums. Elementa kreisajā pusē pa x asi ir presēšanas spiediens P, platforma dydz ir Pdydz spēks. Uz protiležnijas robežas bērnudārza netikums ir veselīgs, un uz cjiu robežas ir spēks . Zīme “–” norāda tos, ka jauda ir pret ass x iztaisnošanu. Rivnodіyna tsikh spēki dorіvnyuє їх algebriskā summaі:

. (1.19)

Vіdpovidno uz citu mehānikas likumu, kas vienāds ar elementa ρdW masas pieaugumu par vienu dV x /dt:

de - locale, - konvektīvās izmaiņas V x vērtībā, d / dt - būtiski zaudējumi:

Pielīdzinot (1,19) un (1,20), mēs pieņemam:

Līdzīgi mēs pierakstām spēku projekciju izlīdzināšanu uz y un z asīm:

Ts_vnyannya Rukh. Jogo bieži tiek ierakstīts redzes vietā

Procesa stacionaritātes brīdī pirmie vienādojuma locekļi ir vienādi ar nulli.

Tagad paskatīsimies uz šo likumu par īsto dzimteni, vrakhovuyuchi viskozitāte (iekšējā berze). Apskatīsim tuvāk izotermiskās dzimtenes pūku līmeni un vēlreiz uzminēsim, ka drošības līmenis ir godīgs un īsts dzimtenē, jogo ūsu lauskas tika balstītas tikai no runas saglabāšanas likuma. Ātri izlīdzināsim, likuma formā ierakstīsim impulsa pārnešanai uz ideālo dzimteni, un pievienošanu jaunajam papildinājumam, it kā sakām impulsa nodošanai spēcīgo spēku sekām.

Kustības daudzuma galvas vektors Materiālu daļiņu sistēmai ir neatņemama sastāvdaļa to elementāro masu veidošanā uz daļiņu platuma vektora V:

Zastosuєmo obsyag W masoy m teorēma par ruhu skaita galvas vektora maiņu. Pielīdzinot precīzi vienu un to pašu laiku pēc stundas no kaulu skaita galvas vektora ar ārējās masas F un virsmas spēku P vektoru, mēs ņemam

, (13)

de p n - iekšējo spēku uzkrāšanās gāzē (saspiešanas spēki un spiediens viskozitātē), kas tiek pielietoti līkuma W virsmai S.

Mēs varam aprēķināt tieši tādu pašu laiku kā galvas vektors, un vienkāršības labad pieņemsim, ka masas iekšējā paisums ir katru dienu (M "=0), tad

Lai virsmas integrāli labajā daļā (13) pārveidotu apjomos, mēs to pārrakstīsim skatā:

de p x, p y , p z ir Maidana pozitīvajām pusēm pielikto spriegumu vektors, un ir iespējams formulēt vektora analīzi:

(1.23)

Todi matimemo

. (1.24)

Aizvietojot (1.16) to daudzumu vērtības, kas iekļautas pirms jaunā, un pārnesot visus terminus vienā rindā, mēs ņemam

. (1.25)

Vykoristovuyuchi noteikumi par komunikācijas pietiekamību W

Projicējot pārkāpjošās vienmērības daļas uz koordinātu tiešajām asīm, ir nepieciešams:

(1.27)

Tūdīgās vides dinamikas izlīdzināšana ir “spriedze” jeb “impulsu izlīdzināšana”.

Berzes spēks uz vienas virsmas saskaņā ar Ņūtona likumu

(μ - dinamiskās viskozitātes koeficients, N × s / m 2).

Summējot spēkus, mēs ņemam projekciju uz visiem vienādiem spēkiem, kas pielikti pienākumam dW:

. (1.28)

Mēs atņemam ruhu līmeni ar viskozitātes uzlabošanos, vietējais pidkhid, attēli 1.5. attēlā. Dodamo spēks tertya, vyznachivshi її z rasglyady plakana lamināra plūsma, kurā swidkіst V x mainās mazāk nekā b_k asi y. Un šeit berzes spēks s vinikaє tikai uz elementa bіchnih sejām (1.6. att.).

Nelīdzenuma kreisajā pusē ir mazāk daļiņu, zemāk pie paša elementa, tāpēc šeit pie šķērsstieņa "y" berzes spēks ir vērsts pret rupjo un izturīgāku - sdxdz. Labajā pusē kustība ir lielāka, apakšā pie paša elementa, tāpēc šeit pie šķērsstieņa "y + dy" berzes spēks tiek iztaisnots pie bik ruhu un vairāk

Šeit - berzes spēks uz vienas virsmas, zgіdno іz Ņūtona likums.

Aizvietojot šo virāzi līnijas priekšā un pieņemot μ \u003d const, mēs ņemam .

Retrospektīvi, ja V x maina uz trim taisnēm, spēka projekciju, kas berzē uz visiem x, parāda

Summējot spēkus, mēs ņemam projekciju uz visiem vienādiem spēkiem, kas pielikti pienākumam dW:

. (1.29)

Vikoristovuyuchi atkārtoti saprast būtisko pokhіdnoy

zgidno ar citu mehānikas likumu tiek ņemts vērā:

Līdzīgi mēs pierakstām spēku projekciju izlīdzināšanu uz y un z asīm (skatoties uz tām, kas ):

Tsі rіvnyannya ruhu sauc par rіvnyanniy Nav'є-Stokes. Plūsmas diferenciālā izlīdzināšana Navjē-Stoksa formā apraksta plūsmu viskozā vidē vai gāzē, kas izspiež, un tas attiecas gan uz lamināru, gan turbulentu plūsmu.

"Ideālās gāzes" hipotēzes gadījumā Navjē-Stoksa līnija ir vienāda ar Eilera līniju:

(1.30)

Procesa stacionaritātes brīdī pirmie vienādojuma locekļi ir vienādi ar nulli. Divu un vienas pasaules kustībai Navier-Stokes un Euler vajadzētu atvadīties.

Enerģijas saglabāšanas likums. Enerģijas nezūdamības likums ne tikai nosaka pašreizējās enerģijas nemainīgumu neatkarīgi no tā, vai tā tika uzskatīta par māti vai gāzi, bet arī maina dažādu matērijas formu savstarpējo transformāciju un, pirmkārt, mehānisko enerģiju. siltumenerģija. Lai rozrahunku tsikh transformācija kalpotu kā vienāds ar enerģijas līdzsvaru, kas izriet no savvaļas termodinamiskā enerģijas nezūdamības likuma, kas individuālai (necaurlaidīgai) vides pienākumam, kas sabrūk, tiek formulēts šādi:

– redzētās gāzes plūsmas jaunās enerģijas maiņa uz vienu stundu, vairāk nekā vienu stundu strādā līdz jaunas masas un virspusēju skaņas spēku pielikšana uz virsmām, kas apņem šo šlaku, kas tajā pašā stundā piedeva siltumu.

Kuru likums izpaužas integrālā vienlīdzībā

de - Pitoma povna enerģija; U \u003d c v T ir iekšējās enerģijas avots; - masas spēku rezultāts, - gāzē esošo iekšējo spēku (spiediena spēka un spiediena viskozitātes) uzkrāšanās rezultāts, kas pielikts redzamā tilpuma W virsmai S; q - enerģijas daudzums (siltuma skaņa), kas vienas stundas laikā tiek nogādāts darba ķermenī redzamajā obsjatā.

Vrakhovuyuchi dovіlnіst vіdіlenі obyagu W, otrimuєmo diferenciālā likuma forma:

Nepieciešamība ieviest enerģijas vienmērīgumu ir acīmredzama no tā, ka divām vienādībām - neatšķirtība (skalārs) un ruhi (vektors) - ir trīs nezināmas vērtības: viens vektors (platums) un divi skalāri (biezums un platums r), gāze (W = var) Šukanih vērtību skaits ir par vienu vairāk, vienāds ir mazāks. Ja enerģija ir vienāda, tiks dota vēl viena nezināma vērtība - temperatūra T.

Ja skatās uz ideālu nesaspiežamu valsti, tad jāņem vērā, ka valstī ir ikdienas siltuma apmaiņa un berzēšana. Šādā noskaņojumā ruhs ir adiabātisks ādas daļiņās. Turpmāk enerģijas nezūdamības likums šūpojas pie tvirtuma, ka retā ādas elementa enerģija kļūst strauji:

Izklausās kliedzoši, ka ideālās dzimtenes kustības aprakstam, kas nesaspiež, vienāda enerģija neuzvar.

No teorēmas par sistēmas kustības apjoma maiņu var ņemt vērā tik svarīgas sekas.

1. Ļaujiet visu bezjūtīgo spēku summai, kas uzbrūk sistēmai, sasniedz nulli:

Tādā veidā, tā kā visu spēku summa, kas iedarbojas uz sistēmu, ir vienāda ar nulli, tad sistēmas kustības vektors būs nemainīgs aiz moduļa i tieši.

2. Ļaujiet spēkiem, kas iedarbojas uz sistēmu, lai to projekciju summa kopumā (piemēram,) būtu vienāda ar nulli:

Todi z rivnyan (20) vyplivaє, scho under tsimu Tāda pakāpe, it kā visu dzīvotspējīgo spēku projekciju summa visa līmenī būtu vienāda ar nulli, tad sistēmas kustības daudzuma projekcija kopumā ir nemainīgs.

Tā rezultāts ir sistēmas enerģijas daudzuma nezūdamības likums. No tiem ir skaidrs, ka iekšējie spēki nespēj mainīt sistēmas drupu skaitu. Let's to apskatīt deyakі pieteikties.

Yavische vіddachi chi vіdkatu. Ja paskatās uz auklu un sagrūda to kā vienu sistēmu, tad pulvera gāzu spiediens šaušanas laikā būs iekšējs spēks. Tsya spēks nevar mainīt sistēmas sagraušanas apjomu, kas ir līdz izkaušanas amatam. Alus, pulvera gāzu lauskas, pūš pa maisu, atgādina viņam daudz pūku, taisni uz priekšu, smirdoņa uzreiz vainīga povіdomiti gvintіvtsі tik daudz pūku pareizajā virzienā. Tse, lai izraisītu rūtu no wintivki atpakaļ, tāpēc es saucu viddacha. Līdzīga parādība tiek konstatēta, šaujot no šāviena (vydkat).

Airēšanas skrūvju (propellera) robots. Gvint povidomlyaє deaku masu povitrya (vai svina) ruh uzdovzh osі gvinta, vіdkidayuchi tsyu masu atpakaļ. Ja paskatās uz masu, ko redzat un tā (vai kuģi) kā uz vienu sistēmu, tad mijiedarbības spēki starp gventu un vidu, tāpat kā iekšējie, nevar mainīt sistēmas kopējo kustības apjomu. Tāpēc, ieraugot masi, pagriezieties (brauciet) atpakaļ, gaisma (vai kuģis) atņems pagrieziena ātrumu uz priekšu tā, ka sistēmas pagrieziens ir liels, uz to skatoties, tas kļūst vienāds ar nulli , tāpēc tas bija nulle līdz pagrieziena vālītei.

Līdzīgu efektu var panākt ar airiem vai airēšanas riteņiem.

Reaktīvais Rukh. Raķetes šāviņā (raķetē) no raķetes astes sekcijas atveres (no raķetes dzinēja sprauslas) tiek izmesti gāzei līdzīgi uguns produkti ar lielu virpuli. Zem šī spēka spiediena tie būs iekšējie spēki, un tie nevar mainīt raķešu sistēmas - uguns produkta - izmērus. Bet gāzes lauskas, kas šūpojas, šūpojas daudz pūku, iztaisno atpakaļ, tad raķeti aizved ar tādu pašu ātrumu, iztaisno uz priekšu. Tsієї shvidkosti vērtība tiks piešķirta 114.§.

Zvertaemo cieņu tiem, ka skrūve dvigun (priekšējais dibens) atbalsta objektu, piemēram, letak, ruh par rahunoku, atskatoties uz tā vidus daļiņām, kurā brūk vīns. Bezcerīgā plašumā šāds riests ir neizbraucams. Reaktīvais dzinējs pamodina kustību vējam, redzot atpakaļ masas, kas vibrē pašā dzinējā (krāsns produkti). Tomēr Rukh tse ir iespējams gan atklātā, gan drošā telpā.

Risinot problēmas, teorēmas pielietojums ļauj no acu uzmetiena izslēgt visus iekšējos spēkus. Tam sistēma ir jāizvēlas tā, lai sistēma (vai tās daļa) atrodas aiz iekšējo spēku neredzamo spēku muguras.

Lielas satiksmes taupīšanas likumam klusās situācijās vajadzētu manuāli stagnēt, ja vēlaties mainīt vienas sistēmas daļas progresīvo ātrumu, jums ir jānosaka otras daļas ātrums. Zakrema tsey likums plaši vikoristovuєtsya ietekmes teorijā.

Problēma 126. Kullings ar masu, lidot horizontāli ar grozāmu, iemalkot kasti ar čīkstēšanu pie instalācijām uz vazkas (289. att.). Ar tādu ātrdarbību vizoks pēc sitiena drīz sabrūk, it kā vižkas masa uzreiz no kastes būtu stiprāka

Risinājums. Paskatīsimies uz maisu un vіzok kā viena sistēma Tse ļauj, kad uzdevums ir izslēgts, jakі vainot to, kad kuli trāpa kastē. Ārējo spēku sistēmai uz horizontālās ass pielikto projekciju summa ir vienāda ar nulli. Otzhe, abo de - kіlkіst ruhu no sistēmas pirms trieciena; – Pēc sitiena.

Šķembas pirms trieciena vіzok ir nepaklausīgas, tad.

Pēc vіzoka un maisa sitiena tie sabrūk no mežonīgā virpulī, it kā tas ir zīmīgi caur v. Todi.

Mēs zinām

Zavdaņja 127. Norādiet brīvšāviena ātrumu tā, it kā tā būtu redzamā čaulas daļa, labs P, šāviņa šāviens, un šāviņa ātrums atbilstoši attālumam līdz urbumam ir labs. pagrieziena brīdī.

Risinājums. Lai izslēgtu nezināmos pulvergāzu sajūga spēkus, apskatīsim šāviņu un tā daļas, kas izskatās kā viena sistēma.

Mēs tagad brīnāmies, kā iznākt no tik liela daļiņu skaita, tad, ja ķermenis sastāv no bezpersoniskām daļiņām ar spēku bezpersoniskumu, tad starp tām izveidosies šāds aicinājums. Ir skaidrs, mēs jau zinām, ka spēka moments, ka tas ir daļai (t.i., spēka palielināšanai, ka tas ir i-tajai daļiņai, uz її pleca), lai uzlabotu spēka momenta impulsu. I-ї daļu kustība savā līnijā ir dārgāka, lai iegūtu detaļas impulsu uz jogo pleca. Tagad ir pieņemami, ka esam saskaitījuši spēku i momentus visām daļiņām, kuras i sauca par galveno spēku momentu. Tsya vērtība ir saistīta ar palielinātu ātrumu, mainot impulsa summu visu L i daļu kustības apjomā. Ciu summu var ņemt par jaunu vērtību, kā mēs saucam par valūtas L maksimālo momentu. Tieši tā, tā kā ķermeņa impulss ir vienāds ar ķermeņa uzkrāto daļu impulsu summu, tad ķermeņa kustības impulsa moments ir tāds pats kā ķermeņa akumulācijas momentu summa. daļiņas. Šādā secībā kustības apjoma L kopējā momenta maiņas ātrums ir vienāds ar kopējo spēku momentu

Z nezvichki var tikt prom, bet otrais spēku moments ir salokāmāka lieta. Ajei ir jāaizsargā iekšējo un ārējo spēku spēks. Tomēr mēs varam nojaust, ka saskaņā ar Ņūtona likumu spēka un pretestības spēki ir ne tikai vienādi, bet (kas ir īpaši svarīgi!) uz vazіtse), tad vainojami divi iekšējo spēku momenti starp divām savstarpēji atkarīgām daļām. vienam un iztaisnotam pretējā virzienā, lauskas par to, vai viņu plecu ass būs vienāda. Tāpēc visi iekšējie spēku momenti savstarpēji paātrinās un iznāk brīnumainā teorēma: kustības apjoma momenta izmaiņu ātrumam jābūt tikpat lielam kā ārējo spēku momentam, ja nu vienīgi ass asij. !

Turpmāk mēs atņēmām nogurdinošo teorēmu par lielā daļiņu kolektīva izjaukšanu, kas ļauj palielināt haosa spēku, nezinot tā iekšējā mehānisma detaļas. Tsya teorēma ir pareiza jebkurai daļiņu kopai, neatkarīgi no tā, smaka ir stingri noteikta.
Īpaši nozīmīgs ir kustības apjoma momenta saglabāšanās likuma teorijas principa nosaukšana, proti: ja daļiņu sistēma neattīsta nevienu vienādu spēku momentu, tad daļiņu lieluma moments. kustība tiek atstāta pastāvīga.
Apskatīsim vēl vienu svarīgu okremiya vpadok uz daļiņu kopumu, ja smaka padara ķermeni stingrāku, tad objektu, kas ļauj veidot to ģeometrisko rozmi, un tas var apgriezties kā ass. Be-yak, daļa no šāda objekta, be-yak, mirklis, tas ir saplēsts

tāda pati citu daļu secība. Mēģināsim uzzināt cieta ķermeņa kustības apjoma pēdējo momentu. Ja joga daļas i-ї masa ir vienāda ar m i, un pozīcija ir її (x i, y i), tad uzdevums ir uzstādīt daļas kustības apjoma momentu, pēdējo momentu. kustības apjoms visu šādu daļiņu kustības daudzuma momenta kopsumma, apmierinot. Precizitātei kas brūk uz mieta, moments cik rush ir dārgāks, acīmredzot eļļu pievieno swidt un wrap ass, un swidk ir tā malai līdz swidkost augšai , reizināts ar biezumu pret asi:

Pieņemot L i visām daļiņām, tas ir nepieciešams

Cey viraz jau ir līdzīgs impulsa formulai, kas ir dārgāka, lai dabūtu eļļu uz zviedru. Shvidkіst šajā laikā tiek aizstāts ar kutovu shvidkіst, un masa, tāpat kā bahīts, tiek aizstāta ar jaunu vērtību, ko sauc par inerces momentu I. Ass pilda masi lomu ietīšanas laikā! Rivnyannya (18.21) un (18.22), lai pastāstītu mums, ka ķermeņa ietīšanas inerce slēpjas ne tikai daļiņu masā, bet turklāt lapsenes smaka ir tālu izplatīta. Tātad, ja mums var būt divi vienāda svara ķermeņi, bet vienā no tiem svars ir noslēpts tālu asī, tad iesaiņojums būs lielāks. To ir viegli demonstrēt uz paplašinājuma, kas parādīts attēlā. 18.4. Masa M at tsiomu pristroї nevar nokrist pārāk ātri, tāpēc vainīga ir svarīga matu griezuma sagriešana. Roztashuemo masi m bіla osі iesaiņojums, turklāt vantage M liksies sarucis. Taču papildus tam, mainot inerces momentu, roztashuvavshi masi m bagātīgi tālu prom no ass, mums vajadzētu, lai svars M ātrāk bagātīgi vairāk, agrāk pazeminās. Nepieciešams novērot inerces ietīšanas pieaugumu, kas kļūst par fizisku sajūtu līdz inerces momentam - visu to izmēru kvadrātu masu veidojumu summai ietīšanas asī.
Starp masu un inerces momentu ir atšķirība, jo tā izpaužas brīnišķīgā rangā. Labajā pusē, ka objekta masa nemainās, tad ir viegli mainīt inerces momentu. Parādiet sev, ka esat stāvējis uz galda, kas var aptīties bez rīvēšanās un apgriezt hanteles savās labi nomīdītajās rokās, un pareizi griezties. Jūs varat viegli mainīt inerces momentu, saliekot rokas; saskaņā ar kuru mūsu masa tiks atņemta pati sev. Ja spēsim visu, tad lielas satiksmes brīža glābšanas likums darīs brīnumus, kļūs brīnišķīgāks. Ja ārējo spēku momenti ir vienādi ar nulli, tad kustības daudzuma moments ir vienāds ar inerces momentu. es 1 reizināts ar kutov swidkіst ω 1 es 1 ω 1 . Zignuvshi rokas, mes paši mainījām inerces momentu uz vērtību I 2 . Ale oskolki uz likuma taupīšanas momentu ruhu tvir I ω daudzuma var atstāt paši, tad es 1 ω 1 var pievienot I 2 ω 2 . Tā, ka esat mainījis inerces momentu, tad jūsu kutova swidkіst pēc šī brieduma maija.

Apskatīsim svarīgākos saglabāšanas likumus, kas pakļauj visu materiālo pasauli un ievieš fiziķim vairākus fundamentālus jēdzienus: enerģija, kustības daudzums (impulss), impulsa moments, lādiņš.

Impulsu nezūdamības likums

Šķiet, ka par kіlkіstyu ruhu vai kā impulsu viņi sauc papildu noturības daudzumu uz ķermeņa masu, kas sabrūk: p=mvŠis fiziskais lielums ļauj uzzināt ķermeņa kustības izmaiņas stundas intervālā. Lai pabeigtu šo uzdevumu, mums ir jāņem vērā cits Ņūtona likums neierobežotu skaitu reižu, visu laiku starplaikā. Kustības lieluma (impulsa) saglabāšanas likumu var atņemt uzvarošie citi un trešie Ņūtona likumi. Ja paskatās uz diviem (vai vairākiem) materiāliem punktiem (ķermeņiem), kuri savstarpēji modulē un izveido sistēmu, izolēti no pārējiem ārējiem spēkiem, tad stundas laikā ādas punkta (ķermeņa) impulsi var mainīties, bet galvenais sistēmas impulss tiek atstāts aiz muguras:

m 1 v+m 1 v 2 = konst.

Savstarpēji ķermeņi tiek apmainīti ar impulsiem globālā impulsa glābšanai.

Mežonīgajam tipam mēs varam ņemt:

de P Σ - dziļš, kopējais sistēmas impulss, m i v i- Impulsi ap savstarpēji atkarīgajām sistēmas daļām. Mēs formulējam impulsa saglabāšanas likumu:

Pat ja esošo spēku summa sasniedz nulli, ķermeņu sistēmas impulss kļūst pastāvīgs jebkādu tajā notiekošo procesu gadījumā.

Saglabāšanās likuma piemēru var redzēt cilvēka un cilvēka mijiedarbības procesā, it kā viņš apraktu degunu krastā, un vīrietis mētelī dodas baroties jūrā. v 1 . Tādā veidā cirsts līdz pat jūras krastam v 2 :

Līdzīgu dibenu var tēmēt ar šāviņu, kas rūc no priekšpuses uz detaļu šprotu. Visu ložu impulsu vektora summa palielina šāviņa impulsu līdz pārsprāgšanai.

Impulsa saglabāšanas likums

Cieto ķermeņu ietīšanu manuāli raksturo fizikāls lielums, kā to sauc par impulsa momentu.

Aptinot cietu ķermeni uz nedaudz nesagraujamas ādas ass, daļa ķermeņa sabrūk gar mietu ar rādiusu. r i ar līniju swidkist v i. Švidkists v i tas impulss p=m i v i perpendikulāri rādiusam r i . Twіr impulsu p=m i v i rādiusā r i To sauc par daļiņas impulsu:

L i= m i v i r i= P i r i·

Visa ķermeņa impulsa moments:

Ja vēlaties aizstāt virsotnes sch lineāro gludumu (vi = ωr i), tad

de J = mr2 - inerces moments.

Slēgtas sistēmas impulsa moments stundā nemainās, tātad L= const un Jω = const.

Ar šo četru ķermeņa daļu impulsa impulsu, kas apvij, var mainīties kā parasti, impulsa proteālais impulss (astoņu ķermeņa daļu impulsa impulsu summa) kļūst nemainīgs. Saglabāšanās likumu var demonstrēt līdz impulsa brīdim, vērojot daiļslidotāja ietīšanu uz kovzan ar rokām, ar rokām uzvilktām un paceltām virs galvas. Oskіlki Jω = const, tad vēl viens inerces moments Dž izmaiņas, vēlāk, savā augstumā, virsotnes platums u, lauskas Jω \u003d const.

Enerģijas nezūdamības likums

Enerģija- tse universālā pasaule, kurā ir dažādi traucējumi un savstarpēja modalitāte. Enerģija, kas tiek piegādāta ar vienu ķermeni citam, nes vairāk enerģijas, ko paņem cits ķermenis. Enerģijas apmaiņas procesa starp savstarpējiem ķermeņiem aprēķināšanai tiek ieviests mehānisms, lai izprastu robotu spēkus, kas izsauc Rukh.

Mehāniskās sistēmas kinētiskā enerģija ir sistēmas mehāniskās kustības enerģijas izmaksas. Spēks, kas vibrē ķermeņa kustību, uzkrāj robotu, un ķermeņa enerģija, kas sabrūk, pieaug par notraipītā darba vērtību. Kā redzat, ķermenis pēc masas m, kas sabrūk ar swidkistyu v, galvenā kinētiskā enerģija E=mv 2 /2.

Potenciālā enerģija- tā ir ķermeņu sistēmas mehāniskā enerģija, yakі vzaєmodіyut spēka lauku palīdzībai, piemēram, gravitācijas spēku palīdzībai. Robots, kuru vada šie spēki, kad ķermenis tiek pārvietots no vienas pozīcijas uz otru, neguļ steigas trajektorijā, bet tikai guļ ķermeņa vālītē un gala pozīcijā netālu no spēka lauka.

Šādus spēku laukus sauc par potenciāliem, un tādi spēki, kādi tiem ir, - konservatīvs. Gravitācijas spēki ir konservatīvi spēki, un ķermeņa potenciālā enerģija ir masa m, pacelts augstumā h virs Zemes virsmas, dorivnyuє

E mājdzīvnieks \u003d mgh,

de g- ātrs kritums.

Povna mehāniskā enerģija ir dārgāka nekā kinētiskās un potenciālās enerģijas summa:

E\u003d E cіn + E pіt

Mehāniskās enerģijas nezūdamības likums(R. 1686, Leibnics) teikt, ka ķermeņu sistēma, starp kurām vairs nav konservatīvu spēku, visvairāk mehāniskās enerģijas tiek saglabāts pastāvīgi no stundas. Ar to kinētisko enerģiju var pārvērst potenciālā un atpakaļ līdzvērtīgos daudzumos.

Ir vēl viens sistēmu veids, kurā mehāniskā enerģija var mainīties, mainot pārveidi par citiem enerģijas veidiem. Piemēram, sistēmas satricinājuma stundā daļa mehāniskās enerģijas mainās rīvei. Šādas sistēmas sauc izkliedējoša, tās sistēmas, kas rada mehānisko enerģiju. Šādās sistēmās jaunas mehāniskās enerģijas saglabāšanas likums ir negodīgs. Tomēr, mainoties mehāniskajai enerģijai, vienmēr būs līdzvērtīgas dažāda veida enerģijas daudzuma izmaiņas. tādā veidā, enerģija nekādā veidā nepazīst un neparādās no jauna, tai ir mazāka iespēja pārveidoties no viena veida citā.Šeit izpaužas matērijas un її ruhu noplicināšanas spēks.

Mēs tagad brīnāmies, kā iznākt no tik liela daļiņu skaita, tad, ja ķermenis sastāv no bezpersoniskām daļiņām ar spēku bezpersoniskumu, tad starp tām izveidosies šāds aicinājums. Ir skaidrs, mēs jau zinām, ka spēka moments, ka tam jābūt uz i-tās daļiņas (tā ir spēcīga, ka tas ir spēks, ka tas ir uz i-tās daļiņas, uz її pleca), lai uzlabotu spēka impulss, kustības spēka moments ir daļa, un spēka moments sava melnuma i-tās daļas kustība ir komplementāra daļas impulsam no i-tā pleca. Pieņemsim, ka mēs saskaitām visu daļiņu i spēku momentus x i, ko saucam par spēku galveno momentu τ. Tsya vērtība ir saistīta ar palielinātu ātrumu, mainot impulsa summu visu L i daļu kustības apjomā. Qiu summu var pieņemt par jaunu vērtību, kā mēs to saucam par kopējo kustības apjoma momentu L. Tātad, tāpat kā ķermeņa impulss ir vairāk nekā noliktavas daļiņu impulsu summa, daudzuma moments no noliktavas daļiņu impulsa. Šādā secībā kustības apjoma L kopējā momenta maiņas ātrums ir vienāds ar kopējo spēku momentu.

Z nezvichki var tikt prom, bet otrais spēku moments ir salokāmāka lieta. Ajei ir jāaizsargā iekšējo un ārējo spēku spēks. Tomēr mēs varam nojaust, ka saskaņā ar Ņūtona likumu spēki dії un protidії ir ne tikai vienādi, bet th (kas ir īpaši svarīgi!) uz vazіtse), tad vainojami divi iekšējo spēku momenti starp divām savstarpēji atkarīgām daļām. vienam un iztaisnotam pretējā virzienā, lauskas par to, vai viņu plecu ass būs vienāda. Tāpēc visi iekšējie spēku momenti savstarpēji paātrinās un iznāk brīnumainā teorēma: kustības apjoma momenta izmaiņu ātrumam jābūt tikpat lielam kā ārējo spēku momentam, ja nu vienīgi ass asij. !

Īpaši nozīmīgs ir kustības apjoma momenta saglabāšanās likuma teorijas principa nosaukšana, proti: ja daļiņu sistēma neattīsta nevienu vienādu spēku momentu, tad daļiņu lieluma moments. kustība tiek atstāta pastāvīga.

Apskatīsim vēl vienu svarīgu okremiya vpadok uz daļiņu kopu, ja smaka padara ķermeni stingrāku, tad objekts, kas zaudēs šīs ģeometriskās rozes formu un var griezties kā ass. Be-yak daļa no šāda objekta, be-yakkoї mitі stundu, ir saplēsta ar tādu pašu secību citām daļām. Mēģināsim uzzināt cieta ķermeņa kustības apjoma pēdējo momentu. Ja joga daļas i-ї masa ir vienāda ar m i, un pozīcija ir її (x i, y i), tad uzdevums ir uzstādīt daļas kustības apjoma momentu, pēdējo momentu. kustības apjoms visu šādu daļiņu kustības daudzuma momenta kopsumma, apmierinot. Attiecībā uz ruhomoї pēc punktu skaita ruhu daudzums ir dārgāks, protams, dobutku її masi uz swidkіst і uz vіdstan to osі iesaiņojuma, un swidkіst savā rindā ir dārgāks kutovі ї svidostsi ar їїіed, їїіі, їііі.

Starp masu un inerces momentu ir atšķirība, jo tā izpaužas brīnišķīgā rangā. Labajā pusē, ka objekta masa nemainās, tad ir viegli mainīt inerces momentu. Parādiet sev, ka esat stāvējis uz galda, kas var aptīties bez rīvēšanās un apgriezt hanteles savās labi nomīdītajās rokās, un pareizi griezties. Jūs varat viegli mainīt inerces momentu, saliekot rokas; saskaņā ar kuru mūsu masa tiks atņemta pati sev. Ja spēsim visu, tad lielas satiksmes brīža glābšanas likums darīs brīnumus, kļūs brīnišķīgāks. Ja ārējo spēku momenti ir vienādi ar nulli, tad kustības lieluma moments ir vienāds ar inerces momentu I 1, kas reizināts ar vēja ātrumu ω 1, tātad tavs kustības daudzuma moments ir skaistāks I 1 ω 1. Zignuvshi rokas, mes paši mainījām inerces momentu uz vērtību I 2 . Bet, ja oskіlki likumam par kilkostі ruhu tvіr / z momenta saglabāšanu ir vainīgs, ka tas tiek atņemts, tad I 1 ω 1 var būt dārgāks I 2 ω 2. Tā, ka esat mainījis inerces momentu, tad jūsu kutova swidkіst pēc šī brieduma maija.