Sezonas darbi

Absolūti atsperīgs trieciens ārpus centra. Zіtknennya tel. Absolūti atsperīgs un absolūti bezatsperīgs hīts. Tēma: Ietaupiet naudu mehāniķiem

Bieži valkā ruynіvny par tіl, scho vzaєmodіyut, raksturs. Fizikā zem sitiena tiek saprasts tāds ķermeņu mijiedarbības veids, ka tie sabrūk un kādā mijiedarbības brīdī var sacelties.

Enciklopēdisks YouTube

1 / 5

M 1 u → 1 + m 2 u → 2 = m 1 v → 1 + m 2 v → 2. (\displaystyle m_(1)(\vec (u))_(1)+m_(2)(\vec (u))_(2)=m_(1)(\vec (v))_(1) +m_(2)(\vec(v))_(2).)

Šeit m 1 , m 2 (\displeja stils m_(1),\ m_(2))- Masi pirmais un pārējie ķermeņi. u → 1 , v → 1 (\displaystyle (\vec (u))_(1),\ (\vec (v))_(1))- Pirmā ķermeņa ātrums līdz un pēc vzaєmodії. u → 2 , v → 2 (\displaystyle (\vec (u))_(2),\ (\vec (v))_(2))- cita ķermeņa swidk_st pirms un pēc vzaєmodії.

m 1 u 1 2 2 + m 2 u 2 2 2 = m 1 pret 1 2 2 + m 2 pret 2 2 2 . (\displaystyle (\frac (m_(1)u_(1)^(2))(2))+(\frac (m_(2)u_(2)^(2))(2))=(\frac (m_(1)v_(1)^(2))(2))+(\frac (m_(2)v_(2)^(2))(2)).

svarīgs- Impulsi tiek pievienoti vektoriski, un enerģijas ir skalāras.

Absolūti atsperīgu sitienu var trāpīt tieši tad, kad zemas enerģijas elementārdaļiņas ir aizvērtas. Tālāk ir minēti kvantu mehānikas principi, kas novērš noteiktas izmaiņas sistēmas enerģijā. Pat ja ar frekvences enerģiju, kas turas kopā, nepietiek, lai iznīcinātu viņu iekšējos brīvības līmeņus, sistēmas mehāniskā enerģija nemainās. Mehāniskās enerģijas izmaiņas var aizsargāt ar dažiem saglabāšanas likumiem (līdz impulsa momentam, paritātei utt.). Tomēr ir jānodrošina, ka sistēmas krātuvi var mainīt. Vienkāršākais piemērs ir gaismas kvanta attīstība. Tāpat redzama dusmīgo daļiņu sairšana, bet dziedošos prātos - jaunu daļiņu dzimšana. Slēgtā sistēmā, ar kuru tiek īstenoti visi saglabāšanas likumi, aizsargājiet sekojošo aprēķinos, aizsargājiet sistēmas izmaiņas.

Absolūti pavasarīgs trieciens divu pasauļu plašumam

Divos gadījumos ādas ķermeņa ādas biezums ir sadalīts divos perpendikulāros platumos: viens gar normālu un normālu ķermeņa virsmu, kas pārklājas saskares punktā, un otrs ir izklāts. Slēgšanas šķembas, visticamāk, sekos slēgšanas līnijai, ātrums, kura vektori iet pa dotichny līdz slēgšanas vietai, nemainās. Shvidkostі, spramovavani vzdovzh linії zіtknennya, par palīdzību var iekasēt to pašu vienādu, ka un zіtknennya vienā pasaulē. Atlikušo likviditāti var aprēķināt no divām jaunām likviditātes sastāvdaļām, un tā atrodas apstāšanās punktā. Divu pasaules slēgšanas pēcpārbaude tiek veikta simt piecdesmit piecdesmit divu pasaules gāzes anonīmām daļiņām.

Ja tu to atlaid, ka pirmā daļa brūk, bet otru daļu bieži atrod nometnē mierīgi līdz klusumam, tad nogriez divas daļas, θ 1 ta θ 2 pagriezieni θ nāc viraz:

Tan ⁡ ϑ 1 = m 2 sin ⁡ θ m 1 + m 2 cos ⁡ θ , ϑ 2 = π − θ 2 )(m_(1)+m_(2)\cos \theta )),\qquad \vartheta _( 2)=(\frac ((\pi )-(\theta ))(2)))

Svidkostu apjoms pēc slēgšanas būs aizskarošs:

V 1 ′ = v 1 m 1 2 + m 2 2 + 2 m 1 m 2 cos θ m 1 + m 2, v 2 ′ = v 1 2 m 1 m 1 + m 2 sin ⁡ θ 2 (\displaystyle v " _(1)=v_(1)(\frac (\sqrt (m_(1)^(2)+m_(2)^(2)+2m_(1)m_(2)\cos \theta ))( m_ (1)+m_(2))),\qquad v"_(2)=v_(1)(\frac (2m_(1))(m_(1)+m_(2)))\sin (\ frac (\theta )(2)))

Divu objektu slēgšana, kas sabrūk.

Pirmā dzesēšanas šķidruma svaiguma atlikušās sastāvdaļas x un y var aprēķināt šādi:

V 1 x ′ = v 1 cos ⁡ (θ 1 - φ) (m 1 - m 2) + 2 m 2 v 2 cos ⁡ (θ 2 - φ) m 1 + m 2 cos ⁡ (φ) + v 1 sin ⁡ (θ 1 − φ) cos ⁡ (φ + π 2) v 1 y ′ = v 1 cos ⁡ (θ 1 − φ) (m 1 − m 2) + 2 m 2 v 2 cos ⁡ (θ 2 − φ ) m 1 + m 2 sin ⁡ (φ) + v 1 sin ⁡ (θ 1 − φ) sin ⁡ (φ + π 2) (\displaystyle (\begin(aligned)v"_(1x)&=(\frac ) (v_(1)\cos(\theta _(1)-\varphi)(m_(1)-m_(2))+2m_(2)v_(2)\cos(\theta _(2)-\ varphi ))(m_(1)+m_(2)))\cos(\varphi)\\&\quad +v_(1)\sin(\theta _(1)-\varphi)\cos(\varphi + ( \frac (\pi )(2)))\\v"_(1y)&=(\frac (v_(1)\cos(\theta _(1)-\varphi)(m_(1)-m_ (2))+2m_(2)v_(2)\cos(\theta _(2)-\varphi))(m_(1)+m_(2)))\sin(\varphi)\\&\quad + v_(1)\sin(\theta _(1)-\varphi)\sin(\varphi +(\frac (\pi )(2)))\end(līdzināts)))

de v 1 ta v 2 skalāras vērtības diviem vālīšu rugājiem no diviem ķermeņiem, m 1 ta m 2 x masi, θ 1 ta θ 2 kuti ruhu, un mazais Fі (φ) tse dotik. Lai ņemtu cita ķermeņa platuma vektora ordinātas un abscises, apakšindekss 1 un 2 jāaizstāj attiecīgi ar 2 un 1.

Mehāniskās enerģijas nezūdamības likums un impulsa nezūdamības likums ļauj zināt mehānisko problēmu risinājumu klusās situācijās, ja nav spēku vai spēku. Muca šāda veida zavdan є šoka mijiedarbība tālr.

Līdz ar šoku mijiedarbību ikdienas dzīvē, tehnoloģijā un fizikā (īpaši atoma un elementārdaļiņu fizikā) nav nekas neparasts.

trieciens (pretējā gadījumā zіtknennyam) pieņemts nosaukt ķermeņu īslaicīgas mijiedarbības, pēc kurām tie atpazīst būtiskas izmaiņas. Zem klusuma stundas starp tiem ir īslaicīgi trieciena spēki, kuru lielums izklausās nezināms. Savstarpējās mijiedarbības ietekmi nav iespējams saskatīt bez starpnieka Ņūtona likumu palīdzības. Zastosuvannya enerģijas un impulsa taupīšanas likumi pie bagātīgām svārstībām ļauj izslēgt zіtknennya un otrimati zv'yazok mizh shvidkosti līdz tam laikam pēc zіknennya, izejot visas šo daudzumu starpvērtības.

Mehānikā bieži uzvar divi perkusīvās mijiedarbības modeļi. absolūti pavasarīgsі absolūti bezatsperīgs streiks.

Absolūti bezatsperīgs sitiens sauc tādu šoku par savstarpību, ar tādu ķermeni tie saplūst (salīp kopā) viens ar vienu un sabrūk tālu kā viens ķermenis.

Ar absolūti bezatsperu triecienu mehāniskā enerģija netiek taupīta. Vons bieži pāriet uz ķermeņa iekšējo enerģiju (sildīšanu).

Izmantojot absolūti bezatsperu sitienu, varat izmantot kuli (vai šāviņu). ballistiskais svārsts . Svārsts ar kastīti ar čīkstošu masu M, Kustība uz rokām (1.21.1. att.). Kulya masoyu m, scho lidot horizontāli zі shvidkіstyu, iebāzt kastē un iestrēgt naktī. Aiz svārsta šūpoles jūs varat norādīt kuli ātrumu.

Zīmīgi, ka kastes hermētiskums maisā, kas iestrēdzis jaunajā, caur Todi par impulsa nezūdamības likumu

Kad maisi aizķērās pie čīkstēšanas, mehāniskā enerģija tika izniekota:

Iestatījums M / (M + m) - daļa no vēsuma kinētiskās enerģijas, kas pārgājusi no sistēmas iekšējās enerģijas:

Tsya formula zastosovna ne tikai līdz ballistiskajam svārstam, bet arī līdz kaut kādai bezatsperu zіtknennia no diviem ķermeņiem ar dažādu masu.

Plkst m << M

Maija visa vēsuma kinētiskā enerģija pāriet uz iekšējo enerģiju. Plkst m = M

puse no primārās kinētiskās enerģijas tiek pārnesta no iekšējās enerģijas. Nareshti, ar necaurlaidīgu, stagnējošu lielās masas ķermeni, kas sabrūk, ar mazās masas nesalaužamo ķermeni ( m>> M) atcerēšanās

de h- maksimālais svārsta pjedestāla augstums. Z tsikh spіvvіdnoshen vyplivaє:

Vimiryuyuchi pareizajā augstumā h zem svārsta varat norādīt swidk_st kulі υ.

Absolūti pavasara trieciens sauc par zіtknennya, no kuras tiek saglabāta ķermeņu sistēmas mehāniskā enerģija.

Bagātīgās vibrācijās atomi, molekulas un elementārdaļiņas ir pakļautas absolūti atsperīgas ietekmes likumiem.

Ar absolūti atsperīgu triecienu mehāniskās enerģijas nezūdamības likums uzvar impulsa nezūdamības likuma dēļ.

Vienkāršākais muca no absolūti atsperīga zіtknennya var būt centra perforators divi biljarda maisi, no kuriem viens bija atpūties līdz klusumam (1.21.2. att.).

Maisa centrālais sitiens tiek saukts par zіtknennya, par kuru swidkost izkārnījumos ir līdz un pēc centru līniju iztaisnošanas sitiena.

Masi ir karsts raksturs m 1 ta m 2 sadursmes maisi var nebūt vienādi. Aiz mehāniskās enerģijas nezūdamības likuma

Šeit υ 1 ir pirmās daļas kraukšķīgums līdz punktam, otras smailes konsistence υ 2 = 0, u 1 ta u 2 - shvidkostі kul pēc zіtknennya. Impulsa saglabāšanas likums swidkost projekcijām uz koordinātu ass, kas iztaisnotas swidkistyu ruhu vispirms atdzesē pirms trieciena, tiek reģistrēts skatā:

Mēs atņēmām sistēmu divos vienādos. Jūs varat salauzt sistēmu un zināt kādu nezināmu drošību u 1 ta u Otrais rezultāts:

Okremu noskaņojumā, ja aizvainotajiem kulijiem var būt vienādas masas ( m 1 = m 2); u 1 = 0), un otrs sabrūk u 2 \u003d υ 1, tāpēc dzesētāji tiek apmainīti ar ātrumu (i, arī ar impulsiem).

Ja arī otra bumbiņa ir aizvērta uz ātrumu, kas nav nulle (υ 2 ≠ 0), tad uzdevumu būtu viegli pārvietot uz priekšu papildu pārejai uz jaunu sistēmu līdzīgā veidā, jo tā vienmērīgi sabrūk un taisni ar swidkistyu υ 2 ≠ 0 sistēmu Šajā sistēmā otra bumbiņa ir klusa līdz klusumam, un pirmā saskaņā ar platumu locīšanas likumu var būt swidkist υ 1 ‘ \u003d υ 1 - υ 2. Vyznachivshi par vairāk ātruma formulu ierosināšanu u 1 ta u 2 maiss pēc slēgšanas jaunajā sistēmā ir nepieciešams veikt pagriezienu uz "nesalaužamo" sistēmu.

Šādā pakāpē, vadoties pēc mehāniskās enerģijas un impulsa nezūdamības likumiem, jūs varat noteikt kaušanas stingrību pēc slēgšanas, it kā novedot tos uz slēgšanu.

Centrālā (frontālā) ietekme praksē tiek īstenota reti, it īpaši, ja runa ir par atomu un molekulu slēgšanu. Plkst necentrāls atsperīga daļiņu gluduma aizvēršana (maiss) līdz nākamajai aizvēršanai nav iztaisnota pa vienu taisni.

Ar necentrālas atsperes trieciena privātu pagriezienu var aizķert divus vienādas masas biljarda maisus, no kuriem viens ir pilnībā aizvērts, bet otrs ir iztaisnots nevis pa maisa centra līniju (1.21.3. att.). ).

Progresīvās kustības dinamikas pamatlikums slēgtai ķermeņu sistēmai: , arī: .

tādā veidā, tiek saglabāts slēgtas sistēmas impulss, tobto. nemaina ar stundu. Šis likums ir spēkā klasiskajai mehānikai un kvantu mehānikai slēgtām mikrodaļiņu sistēmām. Impulsu saglabāšanas likums ir dabas pamatlikums.

Likums ir taisnīgs un attiecas uz neslēgtām sistēmām, jo visu ārējo spēku ģeometriskā summa ir vienāda ar nulli. Saskaņā ar saglabāšanas likumu impulss sūcas, ka slēgtas sistēmas masas centrs vai nu sabrūk taisnā līnijā un soli pa solim, vai kļūst nepaklausīgs. Neinerciālās sistēmās impulsa saglabāšanas likums ir negodīgs.

Kad zіtknennі divi tіl noteikt 2 ietekmes robežlīnijas: absolūti atsperīga un absolūti bezatsperīga.

Absolūti atsperīga sauc tādu sitienu, kurā ķermeņu mehāniskā enerģija nepārvēršas citā, nemehāniskā enerģijā. Ar šādu triecienu kinētiskā enerģija vai nu vairāk vai retāk tiek pārveidota atsperes deformācijas potenciālajā enerģijā. Tad ķermeņi pievēršas primārajai formai, izskatoties viens un tas pats. Rezultātā atsperes deformācijas potenciālā enerģija atkal tiek pārnesta uz kinētisko enerģiju un ķermeņus izkliedē zі svidkos, kuru moduli un direktīvas apzīmē divi prāti: jaunas mehāniskās enerģijas ietaupījums un sistēmas kopējā impulsa ietaupījums tālr.

Ar absolūti atsperīgu centrālo sitienu (sitiens tiek pūsts taisnā līnijā, kas atsitas pret maskas centrifūgu) ir iespējami divi otrādi:

Coulees viens pēc otra gāžas pa eju.
Viens maiss nazdoganaє іnsha (22. attēls).

Pieņemsim, ka sistēma ir aizvērta un tas beidzas dienas vēsumā. Pieņemsim m 1 un m 2 swidkosti їх pirms sitiena і, un pēc sitiena і ir skaidrs. Izkaušanas ātrums pēc trieciena tiek noteikts ar izlīdzināšanas sistēmas pilnību, kas salocīta no mehāniskās enerģijas nezūdamības likuma un impulsa nezūdamības likuma:

- enerģijas nezūdamības likums.

Impulsu nezūdamības likums.

Ja m1 = m2, tad.

Skaitliskajam rozrahunkіv ir nepieciešams projektēt drošības vektorus kopumā, uzdovzh ka dzesētāji sabrūk, tobto. vrahuvati taisni uz priekšu shvidkost vіdpovіdmi zīmes.

Pēc formulu izlaišanas var noteikt dzesēšanas ātrumu pēc trieciena ap raupju vai neplīstošu sienu:

Absolūti ne pavasaris triecienu raksturo tas, ka šādam triecienam nav potenciālās deformācijas enerģijas. Kinētiskā enerģija tiek pārveidota tikai daļēji, vai arī tā bieži tiek pārveidota par iekšējo enerģiju. Pēc ķermeņa sitiena viņi paklupa vai sabrūk ar tādu pašu zviedru, vai arī atpūšas (23. attēls).

Līdz pūst

Ar absolūti bezatsperīgu triecienu sistēmas impulsa saglabāšanas likums vairs nav dzīvotspējīgs. Mehāniskās enerģijas nezūdamības likums nav uzvarošs.

Mēs redzam absolūti ne-pavasara ietekmi no 2 materiāliem punktiem, kas veido slēgtu sistēmu. Uzvelciet materiālu punktu m 1 un m 2 masu un ātrumu pirms trieciena - un pēc trieciena -. Sistēmas kopējais impulss pēc trieciena var būt tāds pats kā pirms trieciena

Sistēmas ātrums līdz pēc trieciena .

Pie skaitliskām rozēm tās vikoristas ātrumu vektoru projekcijas uz taisnās ass, it kā ķermeņi sabrūk.

Kontrolēt uzturu:

1. Dodiet impulsam saglabāšanas likumu.

2. Pastāstiet par absolūti pavasarīgu triecienu.

3. Kā jūs varat pasargāt sevi no absolūti pavasara trieciena?

4. Kā noteikt divu til ātrumu pēc absolūti atsperīga trieciena?

5. Kas ir pilnīgi ne-pavasara trieciens? Kāds ir saglabāšanas likums absolūti neilgtspējīgam triecienam?

6. Kā jūs virahuvati swidkіst līdz pēc absolūti neizturīga trieciena?

Izvēlieties pareizo barošanas avota ievadi:

1. Absolūti atsperot divu spoļu triecienu ar vālīšu impulsiem un kinētiskajām enerģijām E 1 un E 2, kopējais impulss P ir kulta, un kinētiskajai enerģijai E uzreiz seko z_tknennya ... ○ 1. ... P \u003d p 1 + p 2, E > E 1 + E2. ○ 2. …Р = р 1 +р 2 E< E 1 +E 2 . ○ 3. …Р ≠ р 1 +р 2 , E = E 1 +E 2 . ○ 4. …Р = р 1 +р 2 , E = E 1 +E 2 . ○ 5. …Р ≠ р 1 +р 2 , E < E 1 +E 2 .	4. Paralēli aptīti trīs masīvi diski, kā redzams mazajā. Kā mainīt sistēmas impulsu pēc riteņu pievienošanas? Es berzēju nekhtuvati asī. ○ 1. Palieliniet deviņas reizes. ○ 2. Pastipriniet savas attiecības. ○ 3. Nemainiet. ○ 4. Mainiet otro reizi. ○ 5. Mainiet deviņas reizes.
2. Cilvēkam stāvēt masīva diska centrā, kas brīvi apvijās ap vertikālo asi. Kā nomainīt diska iesaiņojuma augšdaļu, kā ar hantelēm atvērt rokas uz sāniem? ○ 1. Palieliniet, šķembas veiks robots. ○ 2. Nemainiet impulsa nezūdamības likumu. ○ 3. Ir iespējams mainīt, pateicoties impulsa nezūdamības likumam. ○ 4. Palielināt, palielināt kinētisko enerģiju. ○ 5. Nemainiet enerģijas nezūdamības likumu.	5. Divas vienādas masas bumbiņas m ar stingrību un turas kopā absolūti neatsperīgi un uzbriest ar stingrību. Kā tas ir godīgi? ○ 1. V 1 = V 2 = V un . ○ 2. V 1 = V 2 = V un . ○ 3. V 1 ≠ V 2 un ○ 4. V 1 ≠ V 2 un ○ 5. V 1 = V 2 = V un .
3. Kāpēc impulss un enerģija pēc zustrіchny ir absolūti neatsperīga divu ķermeņu ietekme? ○ 1. E=E 1 +E 2 ○ 2. E E 1 +E 2 ○ 4. E≠E 1 +E 2 ○ 5. E≠E 1 +E 2	6. Tomēr dominējošo spēku momenti ir uz diviem spārniem, kas apvijušies uz nepaklausīgiem cirvjiem. Pirmā dzesētāja inerces moments ir lielāks, otram mazāks. Kutov priskorennya pershoї kuli ... ○ 1. ... vairāk, zemāk pie otra. ○ 2. …mazāk, citam zemāk. ○ 3. ... tāds pats kā otrs. ○ 4. ...var būt vairāk vai mazāk, zemāk otram ir atmats spіvvіdnoshnja masculum. ○ 5. ...varbūt vairāk vai mazāk, zemāk otram ir papuve spіvvіdnoshnja rādiusos kul.

Visas pasaules gravitācijas likums

Cilvēki ir bijuši iesaistīti planētu rotēšanā jau sen. Astronoms Johanness Keplers laboja skaitļa rezultātus valdīt pār planētām:

Ņūtona gads, pamatojoties uz Keplera likumiem un dinamikas pamatlikumiem visas pasaules gravitācijas likums: Visi ķermeņi (materiālie punkti) ir neatkarīgi no to spējām, tiek piesaistīti viens pret vienu ar spēku, kas ir tieši proporcionāls to masām, un ietīti proporcionālā kvadrātā starp tiem F = G, de:

G - gravitācijas stacija. G = 6,672 10 -11

Gravitācijas spēks

Zgіdno ar citu Ņūtona likumu, vai tas būtu ķermenis netālu no Zemes virsmas, tas sāk drūpēt, pateicoties paātrinātai zemes krišanai. gravitācijas spēki .

Ķermeņiem, kas atrodas uz Zemes virsmas: , de M ir Zemes masa, m ir ķermeņa masa, R 3 ir Zemes rādiuss. Zvidsi:

Ja ķermenis m atrodas augstumā h virs Zemes virsmas, tad. Šādā secībā gravitācijas spēks mainās tālu no Zemes.

Darbs gravitācijas jomā

Ja ķermenis pārvietojas no stacijas no Zemes uz staciju (24. att.), tad robotam jāpārvietojas:

Tsya robots apgulties trajektorijā, bet tas, visticamāk, ir ķermeņa vālīte un pēdējā nometne. Arī gravitācijas spēki ir konservatīvi, un gravitācijas lauks ir potenciāls.

Robots, kuru virza konservatīvi spēki:

R 2 ®¥ ®0.

Divu ķermeņu, kas atrodas uz vіdstani, potenciālā enerģija.

Kā ķermenis m atrodas augstumā h virs Zemes virsmas, tā potenciālā enerģija , de

R 3 - Zemes rādiuss R 3 \u003d 6,4-10 6 m, M - Zemes masa. M = 6 × 10 24 kg.

Nevagomists

Vaga tila - tse spēks, scho atbalstīt vai atbalstīt. Ķermeņa nometni, kurā tas mazāk sabrūk gravitācijas pieplūduma ietekmē, sauc par nolaidības nometni. Ja ķermenim tiek pielikts gravitācijas spēks, bet otrs spēks, kas rada ķermeņa paātrināšanos, tad papildu spēks ir saistīts ar prāta apmierinātību:.

Absolūti pavasara trieciens

Sist- Poshtovkh, ķermeņu īslaicīga mijiedarbība, ar kuru nepieciešams pārdalīt kinētisko enerģiju. Bieži valkā ruynіvny par tіl, scho vzaєmodіyut, raksturs. Fizikā zem sitiena tiek saprasts tāds ķermeņu mijiedarbības veids, ka tie sabrūk un kādā mijiedarbības brīdī var sacelties.

Absolūti pavasara trieciens

Absolūti pavasara trieciens- zіtknennya modelis, ja tiek saglabāta sistēmas kinētiskā enerģija. Klasiskajā mehānikā, kad nav nepieciešamas ķermeņa deformācijas. Acīmredzot ir svarīgi, lai enerģija netiktu tērēta deformācijai, bet savstarpēja izplešanās izplešas pa visu matērijas ķermeni. Labs absolūti atsperīga sitiena modelis ir biljarda bumbiņu vai atsperu bumbiņu aizvēršana.

Absolūti ne pavasara trieciens

Absolūti ne pavasara trieciens- Trieciens dažu ķermeņa platumu komponentu rezultātā, kas ir normāls maydančikam, kļūst vienāds. Kā trieciens centrālajam (ātrums bija perpendikulārs dotichny plaknei), ķermeņi dārd un turpina attālināto kustību kā viens ķermenis.

Tāpat kā un jebkura sitiena gadījumā, pie kura tiek pārspēts impulsa nezūdamības likums un impulsa momenta nezūdamības likums, bet netiek pārspēts mehāniskās enerģijas nezūdamības likums.

Labs absolūti bezatsperu trieciena modelis ir plastmasas maisiņi, kas salīp kopā.

Īsts sitiens

Reāli iedarbojoties uz makroskopiskiem ķermeņiem, notiek ķermeņu deformācija, kas tiek sasistas kopā, un gar tiem tiek paplašināti pavasara vēji, kas pārraida pārmaiņus, kordoniem pielīpoties pa visu ķermeni. Lai tie paši ķermeņi turas kopā. Jakšo c- Shvidkіst skaņa līdz tіlі, L- raksturīga ādas ķermeņa tribīne, sitiena stunda būs kārtībā t = 2L / c . Reizinātājs 2 parāda vēja platumu tiešā un pretējā virzienā. Acīmredzot zishtovhuyutsya ķermeņu sistēmu var aizvērt, it kā ārējo spēku impulsu stundas laikā t maly in por_vnyannі s іpulses tel. Krēms no tā, pati stunda t to var izdarīt maz, citā situācijā kļūst problemātiski novērtēt deformācijām iztērēto enerģiju trieciena stundā (daļa enerģijas nepārtraukti tiek tērēta iekšējai berzei), un līpošā ķermeņa apraksts kļūst nesaprotams caur brīvības iekšējo soļu devums. Nepieciešams, lai trieciena deformācijas būtu ievērojami mazākas, korpusa zemākie izmēri.

Literatūra

Sivukhins D.V.Ārzemju fizikas kurss - Vidannya 4. - M.: Fizmatlit, 2002. - T. I. Mehānika. – 792 lpp. - ISBN 5-9221-0225-7

Div. arī

Wikimedia fonds. 2010 .

Apbrīnojiet to pašu "Absolūti pavasara triecienu" citās vārdnīcās:

Sitiens, kuram atjaunošanas koeficients ir vientuļāks. [Ieteicamo terminu krājums. 102. izdevums. Teorētiskā mehānika. SRSR Zinātņu akadēmija. Zinātnes un tehnoloģiju terminoloģijas komiteja. 1984] Teorētiskās mehānikas tēmas Dovіdnik tehniskais tulkojums

Sitiens, ar noteiktu labāka atjaunošanas koeficientu. Politehnisko terminu vārdnīca

Šim terminam var būt arī citas nozīmes, div. Ietekme (nozīme). Pasta trieciens, ķermeņu īslaicīga mijiedarbība, kurā nepieciešams pārdalīt kinētisko enerģiju. Bieži valkā postoša rakstura savstarpējas struktūras.

Pasta trieciens, ķermeņu īslaicīga mijiedarbība, kurā nepieciešams pārdalīt kinētisko enerģiju. Bieži valkā ruynіvny par tіl, scho vzaєmodіyut, raksturs. Fizikā zem trieciena prātā nāk tāda veida ķermeņu savstarpējā atkarība, ka tie sabrūk ... ... Wikipedia

Pie okremiya mehānikas notiek deformēta ķermeņa krišana, it kā citu iemeslu dēļ, kas izsauca deformāciju, tas atkal mainīs formu, kas jaunā dienā ir lieka deformācija. Vai jūs varat teikt, ka ... Wikipedia

Bagātu ķermeņu savietojamības uzdevuma komplekss ir liels, un tas ir viens no pamata, tālu no visatļautākajiem mehānikas nodaļām. Ņūtona koncepcijas ietvaros problēma tiek aplūkota kā: uzdevumu komplekss noslēgt divus un vairāk.

1) F. ta її zavdannya. 2) Metodes F. 3) Teorijas hipotēze. 4) Mehānikas un matemātikas loma F. 5) Galvenās F. hipotēzes; runa, ka її budova. 6) Runas kinētiskā teorija. 7) Diya ar vēju. 8) Ēteris. 9) Enerģija. 10) Mehāniskās gleznas, ... Enciklopēdiskā vārdnīca F.A. Brokhauss un I.A. Efrons

Svidkosti maiss uz sitienu,

Swidkosti kul pēc sitiena,

Pierakstīsim impulsa nezūdamības likumu un enerģijas nezūdamības likumu.

Virishuyuchi sistēma tsikh dvoh rivnyan ir iespējams atņemt uzbrukuma formulas shvidkost cul pēc sitiena

Apskatīsim kāpumu un kritumu apkārtni.

Zіtknennya tā pati cul, m 1 \u003d m 2.

Tobto, dzesētāji, kad ir aizvērti, tiek apmainīti ar zviedriem.

Ja viens no maisiem ir nepaklausīgs, piemēram, v 20 \u003d 0, tad, ja jūs tam atsitīsit, tas sabruks pirmā maisa gluduma dēļ (un arī taisni uz priekšu), un pirmais maiss uzbriest.

2). Dzesētāja ietekme uz masīvo sienu, m 2 >> m 1.

No formulām (11) un (12) mēs to varam ņemt tādā pašā veidā:

Shvidkіst stіni zalishaetsya postіynoy. It kā siena nav raupja (v 20 \u003d 0), tā ir kā soma, kas atsitas pret sienu, ir praktiski atlēkt no necaurlaidības.

1. tabula

v 10 un v 1 tika aprēķināti pēc formulām - de \u003d 0,1 m - dozhina šalles, kas ievietotas pie vіzka.

2. tabula

3. tabula

Višnovoka: Ar absolūti atsperu triecienu sadursmes ķermeņu kinētiskā enerģija pārvēršas atsperes deformācijas potenciālajā enerģijā. Tad ķermeņi pievēršas primārajai formai, izskatoties viens un tas pats. Kara laikā atsperu deformācijas potenciālā enerģija tiek pārveidota kinētiskā enerģijā, un ķermeņi tiek izkliedēti plūstoši, i vērtība ir tieši atkarīga no diviem likumiem - enerģijas nezūdamības likuma un impulsa nezūdamības likuma. .

4. tabula

5. tabula

tā kā mēs varam redzēt, cik liels ir kritiens, ja ķermenis, kas triecas (m 2), ir nepaklausīgs (v 20 \u003d 0) un ķermeņa svars ir liels, (m 2 >> m 1), tad

6. tabula

Višnovoka: Absolūti neatsperota trieciena gadījumā kinētiskā enerģija tiek atjaunota vai bieži vien tiek pārveidota iekšējā enerģijā, kas izraisa ķermeņa temperatūras paaugstināšanos. Pēc ķermeņa sitiena viņi paklupa, vai sabrūk uzreiz ar tādu pašu zviedru, vai arī atpūšas. Trieciena brīdī ķermeņi sabrūk uzreiz. Ar absolūti bezatsperīgu triecienu impulsa saglabāšanas likums vairs neuzvar.